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Différences

Ci-dessous, les différences entre deux révisions de la page.

Lien vers cette vue comparative

Les deux révisions précédentesRévision précédente
Prochaine révision		Révision précédente
verification:technique:stabilite_gyroscopique [2026/07/28 12:12] – modification externe 127.0.0.1verification:technique:stabilite_gyroscopique [2026/08/23 09:20] (Version actuelle) – modification externe 127.0.0.1
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 La seconde était la plus grave, parce qu'elle inversait le **sens** de l'effet. Physiquement, le moment de renversement est proportionnel à la masse volumique de l'air et ρ ∝ P/T : donc S_g ∝ T/P. Air chaud ou raréfié = stabilité **accrue**. Ce raisonnement seul suffisait à trancher, sans aucune source. La seconde était la plus grave, parce qu'elle inversait le **sens** de l'effet. Physiquement, le moment de renversement est proportionnel à la masse volumique de l'air et ρ ∝ P/T : donc S_g ∝ T/P. Air chaud ou raréfié = stabilité **accrue**. Ce raisonnement seul suffisait à trancher, sans aucune source.
  
-Vérifié ensuite sur la publication originale, dont le texte intégral est accessible : [[https://jbmballistics.com/ballistics/bibliography/articles/miller_stability_1.pdf|Don Miller, //A New Rule for Estimating Rifling Twist//, Precision Shooting, mars 2005]]. Il écrit `fv = (v/2800)^(1/3)` et `fTP = ((T+460)/519) × (P₀/P)`.+Vérifié ensuite sur la publication originale : Don Miller, //A New Rule for Estimating Rifling Twist//, Precision Shooting, mars 2005, p. 43-48. Il écrit `fv = (v/2800)^(1/3)` et `fTP = ((T+460)/519) × (P₀/P)`. //Le texte intégral était hébergé par JBM Ballistics, qui a retiré cette partie de son site en 2026 ; la vérification du 2026-08-13 s'est faite sur cette copie, aujourd'hui accessible via l'[[https://web.archive.org/web/20240619232638/https://www.jbmballistics.com/ballistics/bibliography/articles/miller_stability_1.pdf|archive du Web]] (instantané du 2024-06-19, contrôlé conforme).//
  
 Le terme de pression, absent du code, a été ajouté au passage : c'est lui qui porte l'effet d'altitude. Le terme de pression, absent du code, a été ajouté au passage : c'est lui qui porte l'effet d'altitude.
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 Détail d'implémentation qui compte : la conversion vit dans **une seule fonction**, `stationPressureInhg()`, appelée à la fois par le solveur de trajectoire et par le calcul de S_g. C'est précisément la duplication entre ces deux chemins qui avait produit la formule de Miller divergente. Détail d'implémentation qui compte : la conversion vit dans **une seule fonction**, `stationPressureInhg()`, appelée à la fois par le solveur de trajectoire et par le calcul de S_g. C'est précisément la duplication entre ces deux chemins qui avait produit la formule de Miller divergente.
 +
 +## Contrôle du 2026-08-14 — deux longueurs Berger fausses
 +
 +Repris parce qu'une **base de projectiles** existe désormais sur le site : 3 525 balles à provenance tracée par valeur, dont les cotes publiées par Berger. Ce recoupement était impossible en juillet, faute de la source.
 +
 +Le calcul, lui, était juste : les sept lignes du tableau ont été recalculées contre l'implémentation du site et concordent toutes à 2,2 % près. **Ce sont deux longueurs d'entrée qui étaient fausses.**
 +
 +| Balle | Publié alors | Cote Berger | S_g avant | S_g après |
 +| :--- | :---: | :---: | :---: | :---: |
 +| 6 mm 105 gr Hybrid Target | 1,292″ | **1,256″** | 1,5 | **1,6** |
 +| 6,5 mm 140 gr Hybrid Target | 1,345″ | **1,407″** | 1,8 | **1,6** |
 +
 +Le 1,345″ ne correspondait à **aucune source connue** : ni aux *Bullet Reference Charts* de Berger, ni à la liste de longueurs de JBM (1,426″), ni à un autre modèle 140 gr de la marque (VLD Target 1,387″, LR BT 1,397″, Elite Hunter 1,403″). Son origine n'a pas pu être établie.
 +
 +L'écart n'est pas cosmétique : Miller porte *l* et *l²* au dénominateur, et la 6,5 mm passe de 1,8 à 1,6 — d'une marge confortable à une réserve étroite au-dessus du seuil de 1,5 que l'article lui-même retient. Le verdict que le lecteur en tire change.
 +
 +**Corrections propagées** : la ligne du tableau, l'exemple de Greenhill qui s'appuie sur la 105 gr (5,32 → **5,17 calibres**, pas prescrit 1:8,2″ → **1:8,5″**, S_g 1,25 → **1,29**, et 1,51 → **1,64** au pas réel), et le paragraphe de conclusion, qui affirmait que les pas usuels sont généreux sans distinguer les calibres de longue distance — où les deux balles concernées tournent en réalité toutes deux autour de 1,6.
 +
 +*Contrôlé au passage et laissé tel quel* : la .338 LM 300 gr à 1,819″ correspond exactement au Hybrid OTM Tactical de Berger, et les quatre Sierra concordent avec la liste JBM.
 +
 +<WRAP round important>
 +**La leçon vaut au-delà de cette page.** L'article était juste sur sa formule, juste sur son calcul, et faux sur une donnée d'entrée. Un contrôle qui ne refait que l'arithmétique ne l'aurait jamais vu : il fallait une **source extérieure** pour la longueur. C'est la même raison qui a fait construire la base de projectiles.
 +</WRAP>
  
 ## Deux erreurs commises pendant la vérification ## Deux erreurs commises pendant la vérification
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 * **La relation entre S_g et la perte de CB n'est pas publiée.** Seuls des points d'ancrage sont citables (−9 % à S_g = 1,2 ; environ 3 % entre 1,39 et 1,52). Ni l'article ni l'outil n'affichent donc de pourcentage calculé : construire une courbe d'interpolation entre deux points reviendrait à fabriquer une précision qui n'existe pas. * **La relation entre S_g et la perte de CB n'est pas publiée.** Seuls des points d'ancrage sont citables (−9 % à S_g = 1,2 ; environ 3 % entre 1,39 et 1,52). Ni l'article ni l'outil n'affichent donc de pourcentage calculé : construire une courbe d'interpolation entre deux points reviendrait à fabriquer une précision qui n'existe pas.
 * **Une longueur de balle du calculateur n'a pas pu être confirmée** auprès du fabricant : celle de la 147 gr en 6,5 mm. Trois autres ont été corrigées sur spécification publiée. * **Une longueur de balle du calculateur n'a pas pu être confirmée** auprès du fabricant : celle de la 147 gr en 6,5 mm. Trois autres ont été corrigées sur spécification publiée.
-* La **dérive gyroscopique** annoncée (36 cm à 1 000 m) dépend du temps de vol calculé par le solveur du site, non d'une mesure.+* La **dérive gyroscopique** annoncée (40 cm à 1 000 m) dépend du temps de vol calculé par le solveur du site, non d'une mesure — **et elle bouge quand le solveur est corrigé**. Le 2026-08-22, le remplacement des branches supersoniques des tables G1 et G7, fabriquées, a allongé le temps de vol de 1,87 à 1,99 s, portant la dérive de 36 à 40 cm (et de 50 à 55 cm en pas 1:8). Les S_g du tableau, eux, ne dépendent que de Miller et n'ont pas bougé. C'est le détecteur de dérive (//check_content_drift//) qui a signalé le décalage, le lendemain.
  
 ## Voir aussi ## Voir aussi
verification/technique/stabilite_gyroscopique.1785240779.txt.gz · Dernière modification : de 127.0.0.1